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流體的可壓縮性
流體的壓縮性是流體質點在一定壓力差或溫度差的條件下，其體積或密度可以改變的性質。
液體的可壓縮性通常用壓縮系數k來表示，即一定溫度下，壓強增加一個單位體積的相對縮小率。若液體的原體積為V，則壓強增加dp后，體積減少dV；由于液體受壓體積減少，dp與dV異號，式中右側加負號，以使k為正值，其值越大則流體越容易壓縮。K的單位是1/Pa。根據增壓前后質量不變；
液體的壓縮系數隨著溫度和壓強變化，壓縮系數的倒數是體積彈性模量，
氣體的可壓縮性；氣體具有顯著的可壓縮性，在一般情況下，常用氣體(如空氣、氮氣、氧氣、二氧化碳等)的密度、壓強溫度三者的關系符合完全氣體狀態(tài)方程。
理想氣體在溫度不變的情況下流動時，稱之為等溫流動，當管道內氣體和管壁間的熱交換可以略去不計時，稱之為絕熱流動。實際上，氣體在管內的流動既非等溫、又非絕熱，而是一種多變過程。
管長大于1000倍管內徑的不隔熱管道，應按氣體在管內進行等溫流動計算;隔熱管道和長度小于1000倍管內徑的不隔熱管道，可按絕熱流動計算。
在同一管道內，氣體按等溫或絕熱流動計算所得到的流通能力是不同的。絕熱流動的能力比等溫流動的能力大20%左右，但等溫流動計算方法較簡單，在工程設計時，如果用等溫流動計算絕熱流動管道，其結果偏于，也是允許的。(SH/T 3035—2007只要求按等溫流動進行計算)
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